第1110节(1/2)
也就是徐云好不容易推导出了另一个方程的表达式，开口询问起了于敏解这个方程式的思路。
按照传统故事的发展。
双方应该提出多种解方程的想法，然后逐一讨论它们的可行性，在讨论中彼此的关系也在缓慢增进。
最后确定一个方向，合力开始求解。
接着在一段时间后同时停笔，将答案轻轻推到对方面前，进行交换检验。
最终发现答案完全一样，互相对视一眼，如同见到知己一般哈哈大笑起来……
然而此时此刻。
于敏的做法却相当于嚷嚷了声讨论个der啊。
然后把方程的几个解往桌上一甩，对徐云说了句你逆推验证一下吧。
要是没错我就去打篮球了，别人都到球场了赶时间呢……
（╯‵□′）╯︵┻━┻！！！
这tmd玩毛啊？
自己这头连思路都没确定，于敏居然直接把答案拿了出来……
要知道。
钱五师的那份实验报告此前算是国家绝密，由专人看护，哪怕是钱秉穹想要查阅都要事先申报才行。
换而言之。
于敏只可能在分组之后，才会第一次知道那份报告的存在，以及看到详细内容。
而就在这短短的十多二十分钟内。
他不但理清了具体思路，还列出了方程并且解出了答案。
最后甚至还有时间在徐云边上看了会儿戏？
这tmd不是挂是啥……
不过想到于敏能够搞出于敏构型，这些事儿似乎也没那么难以接受？
毕竟和于敏构型比起来，这种情况的难度还是要远远不如的。
随后徐云又想到了海对面的u2。
也不知道哪架u2会这么非酋……或者说欧皇，有幸能够死在如此多的通天代手里……
真·这辈子值了。
“……”
又过了一会儿。
徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。
毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。
于是很快。
徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。
在于敏给出的参数中。
ma指的便是马赫数、
aoa是攻角、
rec则是……
临界雷诺数。
其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。
当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。
这个过程不仅与流速v有关。
而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。
最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd／μ。
后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数”。
流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。
也就是……
流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。
相反。
倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）
接着很快。
徐云便将这几个参数代入了方程里。
“ma0.729……aoa=2.92°……rec=6.5x106……”
“那么自由来流参数就是288.15……”
“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61……”
“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632……”
“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0.231。”
写到这里。
徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。
钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。
这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。
接着很快。
徐云便在文件上找到了ma=0.7的对应l0数值。
其赫然便是……
0.229！
毫无疑问。
于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。
徐云：
“……”
白活了.jpg。
随后在接下来的时间里。
徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：
“大于，中等间隙b和c区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率……”
“不用算了，17.63％，韩立同志你验算一下吧。”
“……大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是速度的傅里叶
按照传统故事的发展。
双方应该提出多种解方程的想法，然后逐一讨论它们的可行性，在讨论中彼此的关系也在缓慢增进。
最后确定一个方向，合力开始求解。
接着在一段时间后同时停笔，将答案轻轻推到对方面前，进行交换检验。
最终发现答案完全一样，互相对视一眼，如同见到知己一般哈哈大笑起来……
然而此时此刻。
于敏的做法却相当于嚷嚷了声讨论个der啊。
然后把方程的几个解往桌上一甩，对徐云说了句你逆推验证一下吧。
要是没错我就去打篮球了，别人都到球场了赶时间呢……
（╯‵□′）╯︵┻━┻！！！
这tmd玩毛啊？
自己这头连思路都没确定，于敏居然直接把答案拿了出来……
要知道。
钱五师的那份实验报告此前算是国家绝密，由专人看护，哪怕是钱秉穹想要查阅都要事先申报才行。
换而言之。
于敏只可能在分组之后，才会第一次知道那份报告的存在，以及看到详细内容。
而就在这短短的十多二十分钟内。
他不但理清了具体思路，还列出了方程并且解出了答案。
最后甚至还有时间在徐云边上看了会儿戏？
这tmd不是挂是啥……
不过想到于敏能够搞出于敏构型，这些事儿似乎也没那么难以接受？
毕竟和于敏构型比起来，这种情况的难度还是要远远不如的。
随后徐云又想到了海对面的u2。
也不知道哪架u2会这么非酋……或者说欧皇，有幸能够死在如此多的通天代手里……
真·这辈子值了。
“……”
又过了一会儿。
徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。
毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。
于是很快。
徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。
在于敏给出的参数中。
ma指的便是马赫数、
aoa是攻角、
rec则是……
临界雷诺数。
其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。
当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。
这个过程不仅与流速v有关。
而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。
最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd／μ。
后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数”。
流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。
也就是……
流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。
相反。
倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）
接着很快。
徐云便将这几个参数代入了方程里。
“ma0.729……aoa=2.92°……rec=6.5x106……”
“那么自由来流参数就是288.15……”
“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61……”
“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632……”
“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0.231。”
写到这里。
徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。
钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。
这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。
接着很快。
徐云便在文件上找到了ma=0.7的对应l0数值。
其赫然便是……
0.229！
毫无疑问。
于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。
徐云：
“……”
白活了.jpg。
随后在接下来的时间里。
徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：
“大于，中等间隙b和c区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率……”
“不用算了，17.63％，韩立同志你验算一下吧。”
“……大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是速度的傅里叶
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